谷津 ダイヤ改正対応履歴 エリアから駅を探す
1 10:14 → 11:37 早 楽 1時間23分 1, 170 円 乗換 0回 東京→[千葉]→[佐倉]→成田→京成成田 2 10:22 → 11:42 安 1時間20分 950 円 乗換 1回 東京→船橋→京成船橋→京成成田 3 10:18 → 11:42 1時間24分 1, 450 円 乗換 3回 東京→八丁堀(東京)→茅場町→[西船橋]→東葉勝田台→勝田台→京成成田 4 10:17 → 11:42 1時間25分 1, 310 円 東京→大手町(東京)→[西船橋]→東葉勝田台→勝田台→京成成田 5 10:38 → 12:18 1時間40分 1, 620 円 東京→日暮里→京成高砂→成田空港(空港第2ビル)→京成成田 6 10:26 → 12:18 1時間52分 1, 630 円 乗換 2回 東京→[市川塩浜]→[西船橋]→東松戸→成田空港(空港第2ビル)→京成成田 10:46 → 11:55 1時間9分 2, 870 円 東京→[上野]→日暮里→成田空港(空港第2ビル)→京成成田 距離の短い特急を利用した経路です
2 km 1, 340 670 1, 342 671 39分 39. 2km 17分 16. 1km JR総武本線 快速 13分 13. 1km JR成田線 快速 3, 600 円 900 円 1, 781 円 3, 562 円 890 円 1, 780 円 1 時間 41 分 10:37→12:18 走行距離 77. 0 km 140 70 136 68 2分 1. 2km 京浜急行本線 エアポート快特 泉岳寺 20分 11. 4km 都営浅草線 エアポート快特 押上 1, 380 690 1, 373 686 6分 5. 7km 京成押上線 アクセス特急 京成本線 アクセス特急 42分 50. 4km 京成成田スカイアクセス線 アクセス特急 11:54着 12:11発 成田空港(空港第2ビル) 7. 1km 京成本線 特急 条件を変更して再検索
9km JR横須賀線 普通 2分 JR山手線(外回り) 12:22着 12:30発 12:46着 12:46発 条件を変更して再検索
5日分) 87, 860円 1ヶ月より4, 600円お得 166, 440円 1ヶ月より18, 480円お得 30, 330円 (きっぷ11日分) 86, 480円 1ヶ月より4, 510円お得 163, 820円 1ヶ月より18, 160円お得 29, 360円 83, 720円 1ヶ月より4, 360円お得 158, 590円 1ヶ月より17, 570円お得 JR成田線 快速 成田空港行き 閉じる 前後の列車 京成成田スカイアクセス線 アクセス特急 羽田空港第1・第2ターミナル行き 閉じる 前後の列車 10:55 成田湯川 印旛日本医大 11:06 千葉ニュータウン中央 9駅 11:24 北初富 11:27 くぬぎ山 元山(千葉) 11:31 五香 11:33 常盤平 八柱 11:37 11:38 11:39 10:13 発 11:42 着 42, 020円 (きっぷ19. 5日分) 119, 780円 1ヶ月より6, 280円お得 226, 920円 1ヶ月より25, 200円お得 18, 600円 (きっぷ8. 5日分) 53, 030円 1ヶ月より2, 770円お得 100, 450円 1ヶ月より11, 150円お得 京成本線 特急 京成上野行き 閉じる 前後の列車 5駅 10:23 公津の杜 10:25 宗吾参道 10:27 京成酒々井 10:29 大佐倉 京成佐倉 東葉高速鉄道 快速 中野行き 閉じる 前後の列車 4駅 10:49 村上(千葉) 10:51 八千代中央 10:54 八千代緑が丘 船橋日大前 17駅 11:11 高根木戸 高根公団 11:14 滝不動 11:15 三咲 11:17 二和向台 11:18 鎌ケ谷大仏 11:21 初富 11:23 新鎌ケ谷 条件を変更して再検索
けいせいだんちいりぐち ※時刻表は以下の系統・行先の時刻を合わせて表示しています 稲11 稲毛駅行 稲13 <京成団地経由> 稲毛駅行 スマートフォン・携帯電話から時刻表を確認できます ※ご利用環境によっては、正しく2次元バーコードを読み取れない場合があります。 時 平日 土曜 休日 05 56 稲毛駅 06 02 10 17 24 31 38 43 48 53 58 08 20 41 51 07 14 18 22 27 32 37 42 47 52 57 01 11 21 12 44 50 09 16 33 29 13 15 46 54 25 19 04 26 34 49 55 23 35 30 28 00 交通渋滞等によりバスが遅延する場合がありますので、予めご了承下さい。 お問い合わせは・・・京成バス 長沼営業所 TEL 043-257-3333
一緒に解いてみよう これでわかる! 練習の解説授業 ばねの伸びや弾性エネルギーについて求める問題です。与えられた情報を整理して、1つ1つ解いていきましょう。 ばねの伸びx[m]を求める問題です。まず物体にはたらく力や情報を図に書き込んでいきましょう。ばね定数はk[N/m]とし、物体の質量はm[kg]とします。自然長の位置を仮に置き、自然長からの伸びをx[m]としましょう。このとき、物体には下向きに重力mg[N]がはたらきます。また、物体はばねと接しているので、ばねからの弾性力kx[N]が上向きにはたらきます。 では、ばねの伸びx[m]を求めていきます。問題文から、この物体はつりあっているとありますね。 上向きの力kx[N]と、下向きの力mg[N]について、つりあいの式を立てる と、 kx=mg あとは、k=98[N/m]、m=1. 0[kg]、g=9. 【高校物理】「非保存力がはたらく場合の力学的エネルギー保存則」(練習編2) | 映像授業のTry IT (トライイット). 8[m/s 2]を代入すると答えが出てきますね。 (1)の答え 弾性エネルギーを求める問題です。弾性エネルギーはU k と書き、以下の式で求めることができました。 問題文からk=98[N/m]、(1)からばねの伸びx=0. 10[m]が分かっていますね。あとはこれらを式に代入すれば簡単に答えが出てきますね。 (2)の答え
\label{subVEcon1} したがって, 力学的エネルギー \[E = \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k \left( x – l \right)^{2} + mg\left( -x \right) \label{VEcon1}\] が時間によらずに一定に保たれていることがわかる. この第1項は運動エネルギー, 第2項はバネの弾性力による弾性エネルギー, 第3項は位置エネルギーである. ただし, 座標軸を下向きを正にとっていることに注意して欲しい. ここで, 式\eqref{subVEcon1}を バネの自然長からの変位 \( X=x-l \) で表すことを考えよう. これは, 天井面に設定した原点を鉛直下方向に \( l \) だけ移動した座標系を選択したことを意味する. また, \( \frac{dX}{dt}=\frac{dx}{dt} \) であること, \( m \), \( g \), \( l \) が定数であることを考慮すれば & \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k \left( x – l \right)^{2} + mg\left( -x \right) = \mathrm{const. } \\ \to \ & \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k X^{2} + mg\left( -X – l \right) = \mathrm{const. } \\ \to \ & \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k X^{2} + mg\left( -X \right) = \mathrm{const. } と書きなおすことができる. よりわかりやすいように軸の向きを反転させよう. すなわち, 自然長の位置を原点とし鉛直上向きを正とした力学的エネルギー保存則 は次式で与えられることになる. 「保存力」と「力学的エネルギー保存則」 - 力学対策室. \[\frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k X^{2} + mgX = \mathrm{const. } \notag \] この第一項は 運動エネルギー, 第二項は 弾性力による位置エネルギー, 第三項は 重力による運動エネルギー である. 単振動の位置エネルギーと重力, 弾性力の位置エネルギー 上面を天井に固定した, 自然長 \( l \), バネ定数 \( k \) の質量を無視できるバネの先端に質量 \( m \) の物体をつけて単振動を行わせたときのエネルギー保存則について二通りの表現を与えた.
したがって, \[E \mathrel{\mathop:}= \frac{1}{2} m \left( \frac{dX}{dt} \right)^{2} + \frac{1}{2} K X^{2} \notag \] が時間によらずに一定に保たれる 保存量 であることがわかる. また, \( X=x-x_{0} \) であるので, 単振動している物体の 速度 \( v \) について, \[ v = \frac{dx}{dt} = \frac{dX}{dt} \] が成立しており, \[E = \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} K \left( x – x_{0} \right)^{2} \label{OsiEcon} \] が一定であることが導かれる. 式\eqref{OsiEcon}右辺第一項は 運動エネルギー, 右辺第二項は 単振動の位置エネルギー と呼ばれるエネルギーであり, これらの和 \( E \) が一定であるという エネルギー保存則 を導くことができた. 下図のように, 上面を天井に固定した, 自然長 \( l \), バネ定数 \( k \) の質量を無視できるバネの先端に質量 \( m \) の物体をつけて単振動を行わせたときのエネルギー保存則について考える. このように, 重力の位置エネルギーまで考慮しなくてはならないような場合には次のような二通りの表現があるので, これらを区別・整理しておく. つりあいの位置を基準としたエネルギー保存則 天井を原点とし, 鉛直下向きに \( x \) 軸をとる. この物体の運動方程式は \[m\frac{d^{2}x}{dt^{2}} =- k \left( x – l \right) + mg \notag \] である. この式をさらに整理して, m\frac{d^{2}x}{dt^{2}} &=- k \left( x – l \right) + mg \\ &=- k \left\{ \left( x – l \right) – \frac{mg}{k} \right\} \\ &=- k \left\{ x – \left( l + \frac{mg}{k} \right) \right\} を得る. この運動方程式を単振動の運動方程式\eqref{eomosiE1} \[m \frac{d^{2}x^{2}}{dt^{2}} =- K \left( x – x_{0} \right) \notag\] と見比べることで, 振動中心 が位置 \[x_{0} = l + \frac{mg}{k} \notag\] の単振動を行なっていることが明らかであり, 運動エネルギーと単振動の位置エネルギーのエネルギー保存則(式\eqref{OsiEcon})より, \[E = \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k \left\{ x – \left( l + \frac{mg}{k} \right) \right\}^{2} \label{VEcon2}\] が時間によらずに一定に保たれていることがわかる.
\notag \] であり, 座標軸の原点をつりあいの点に一致させるために \( – \frac{mg}{k} \) だけずらせば \[\frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k x^{2} = \mathrm{const. } \notag \] となり, 式\eqref{EconVS1}と式\eqref{EconVS2}は同じことを意味していることがわかる. 最終更新日 2016年07月19日