「君の名は。」オーケストラコンサート DVD DVD セル 価格:¥6, 380 (税抜:¥5, 800) 2018年4月18日 発売 品番:TDV28177D/POS:4988104116772/日本 発売元:東宝 ステラ通販 CAST 出演:RADWIMPS 指揮:栗田博文 演奏:東京フィルハーモニー交響楽団 オーケストラアレンジ: 徳澤青弦 STORY RADWIMPS×東京フィルハーモニー交響楽団が、スクリーンに映し出される映画全編と共に生演奏を繰り広げた『君の名は。』オーケストラコンサート。臨場感あふれる音響とパフォーマンスに映画の感動が再び観客に押し寄せた。コンサートは2017年12月4日(月)、12月5日(火)の2日間限定で東京国際フォーラムで行われ、合計で約10, 000人が酔いしれる贅沢なひと時となった。 4月18日(水)に発売となるBlu-ray&DVDには2017年12月5日(火)の公演模様全編を収録。 映像特典として、リハーサルや本番前の様子をおさめたドキュメンタリー映像や、アンコール映像を収録。ステージ写真をふんだんに盛り込んだ豪華ブックレットも封入! その他、前前前世(movie edit. )フルスコアも封入。 【Set List】 1. チューニング 2. 夢灯籠 3. 三葉の通学 4. 糸守高校 5. はじめての、東京 6. 憧れカフェ 7. 奥寺先輩のテーマ 8. ふたりの異変 9. 前前前世 (movie edit. ) 10. 御神体 11. デート 12. 秋祭り 13. 記憶を呼び起こす瀧 14. 飛騨探訪 15. 消えた町 16. 図書館 17. 旅館の夜 18. 御神体へ再び 19. RADWIMPS/「君の名は。」オーケストラコンサート. 口噛み酒トリップ 20. 作戦会議 21. 町長説得 22. 三葉のテーマ 23. 見えないふたり 24. かたわれ時 25. スパークル (movie ver. ) 26. デート2 27. なんでもないや (movie edit. ) 28. なんでもないや (movie ver. ) -アンコール- 29. 前前前世 (movie ver. ) 30. エンディング Disc1 本編約121分+映像特典15分 カラー 16:9 LB 片面2層 MPEG2 音声:1. 2. 0ch ドルビーデジタル 【映像特典】 ◆「君の名は。」オーケストラコンサート ドキュメンタリー リハーサルや本番前、アンコールの様子をおさめたドキュメンタリー 【封入特典】 ◆44ページブックレット ステージ写真に加え、栗田博文(指揮)インタビュー、 徳澤青弦(オーケストラアレンジ)インタビューなど充実のライナーノーツ ◆前前前世(movie edit.
真ん中が新海監督 そして神木隆之介さん、上白石萌音さん、長澤まさみさん 今回のオーケストラコンサートには、放送局級のビデオカメラが何台も入っていました。 多分何ヶ月かしたらBlu-rayで発売されると思います(予想) いやあ、それにしても感動した あまり事前情報を知らなかったから、なおのこと感動が大きかったです。 こういうイベントなら、また次があれば観に行きたいですねえ 本日の満足度 【追記】 翌日の回では新海監督もお越しになられたようです。 神木さん、上白石さんも 新海誠 @shinkaimakoto 『君の名は。』オーケストラコンサート、素晴らしい体験でした。映画の締めくくりがこんなしあわせな形で、たくさんの観客の皆さんとも共有できて。まさに音楽によって特別な作品にしてもらっていたんだなあと。神木くんと萌音ちゃんと観ることがで… 2017年12月05日 22:07
本日2017年12月05日、ずっと前から楽しみにしてた「 君の名は。オーケストラコンサート 」行ってきました!! 言葉にできないくらい最高でしたね。 ホント、ここ一週間は これの為だけに生きていたと言っても過言でないくらい なので、明日からは、何を楽しみにして生きていこう···。 スターウォーズかな? とりあえず今回は、興奮冷めやらぬ内に、オーケストラコンサートの感想を書いていきたいと思います!! コンサート開演前··· まずは、グッズについて。 実は今回のオーケストラコンサート、グッズも売ってたんですよ。 オペラグラスやトートバッグ、Bluetoothスピーカーなど色々売っています。 どれも魅力的なんですけど、僕はトートバッグがどうしても欲しかったので、販売開始の 40分ほど前 に会場に到着しました。 君の名は。オーケストラの物販がヤバイくらいに混んでる 主催者は1時間で捌けるとおもっていたなら見通しが甘過ぎるよ — 目 (@kutihirakazu) 2017年12月4日 コンサートの1日目に行った人の情報によると、どうやら激混みらしいので、余裕を持って会場に行ったはずでしたが…. すでに長蛇の列!! ざっと300人は並んでるものと思われます。 「君の名は。」ファンの底力なめてました…. とはいえ、人気のブルートゥーススピーカーはともかくトートバッグなら買えるだろうと思ってました。 結論から言うと、 無理でしたね 。 発売開始3分で、ブルートゥーススピーカーは売り切れ、トートバッグも僕がレジに到達した時にはなくなってました。 18時発売開始で、僕がレジに着いたのは18時35分頃でしょうか? 列が階段に沿って、7階まで伸びてる ことに気づいた時くらいから、「ちょっとヤバイかも」と思ってましたが、まさか本当に買えないとは… 仕方がないので、カレンダー買いましたよ。 来年は、このカレンダーのお世話になりたいと思います。 さて、グッズ戦争も終わり、いよいよオーケストラコンサート開始です!! オーケストラコンサートの感想 オーケストラコンサートは、セリフとSEのみの「君の名は。」の映像に合わせて音楽をオーケストラ+RADWIMPSが演奏するという流れでした。 ちなみに、 映像はブルーレイ版 でしたね。 彗星の軌道とか、味噌カツ弁当の消費期限とかは修正されてました。 それでは、特に印象に残った曲の感想を述べていきますね!!
05/17/2021 物理, ヒント集 第6回の物理のヒント集は、物体に働く力の図示についてです。力学では、物体に働く力を正しく図示できれば、ほぼ解けたと言っても過言ではありません。そう言っても良いほど力を正しく図示することは重要です。 力のつり合いを考えるときや運動方程式を立てるとき、力の作用図を利用しながら解くので、必ずマスターしておきましょう。 物体に働く力を正しく図示しよう さっそく問題です。 例題 ばね定数kのばねに小球A(質量m)がつながれており、軽い糸を介してさらに小球B(質量M)がつながれている。このとき、小球A,Bに働く力の作用図を図示せよ。 物体に力が働く(作用する)様子を描いた図 のことを 力の作用図 と言います。物体に働く力を矢印(ベクトル)で可視化します。 矢印の向きや大きさ によって、 物体に働く力の様子を把握することができる 便利な図です。 物体が1つであれば、力の作用図を描くのに苦労しないでしょう。 しかし、問題では、物体である小球が1つだけでなく2つある 複合物体 を扱っています。物体が複数になった途端に描けなくなる人がいますが、皆さんはどうでしょうか? とりあえず、メガネ君の解答を聞いてみましょう。 メガネ君 メガネ先生っ!できましたっ! 位置エネルギー(ポテンシャルエネルギー) – Shinshu Univ., Physical Chemistry Lab., Adsorption Group. メガネ先生 メガネ君はいつも元気じゃのぅ。 メガネ君 僕が書いた図は(1),(2)になりますっ! メガネ先生 メガネ君が考えた力の作用図 メガネ先生 ほほぅ。それでは小球A,Bに働く力を教えてくれんかのぅ。 メガネ君 まず、小球Aでは、上側にばね、下側に小球Bがつながれています。 メガネ君 ですから、上向きに「 ばねの弾性力 」が働き、下向きに「 Aが受ける重力に加えて、Bが受ける重力 」も働くと考えました。 メガネ先生 なるほどのぅ。次は小球Bじゃの。 メガネ君 小球Bでは、上側にばねがあり、下側に何もありません。 メガネ君 ですから、小球Bには、上向きに「 ばねの弾性力 」が働き、下向きに「 Bが受ける重力 」が働くと考えました。 メガネ君 どうですか? 自分ではバッチリだと思うのですがっ! (自画自賛) メガネ先生 自分なりに筋の通った答えを出せるのは偉いぞぃ。 メガネ君 それでは今回こそ大正解ですかっ!
最大摩擦力と静止摩擦係数 図6の物体に加える外力をどんどん強くしていきますよ。 物体が動かない間は、加える外力が大きくなるほど静止摩擦力も大きくなりますね。 さて、静止摩擦力はずーっと永遠に大きくなり続けるでしょうか? そんなことありませんよね。 重い物体でも、大きい力を加えれば必ず動き出します。 この「物体が動き出す瞬間」の条件は何なのでしょうか? 抵抗力のある落下運動 [物理のかぎしっぽ]. それは、 加える外力が静止摩擦力を越える ことですね。 言い換えると、 物体に働く静止摩擦力には最大値がある わけです。 この静止摩擦力の最大値が『 最大(静止)摩擦力 』なんですね。 図8 静止摩擦力と最大摩擦力 f 0 最大摩擦力の大きさから、物体が動くか動かないかが分かりますよ。 最大摩擦力≧加えた力(=静止摩擦力)なら物体は動かない 最大摩擦力<加えた力なら物体は動く さて、静止摩擦力の大きさは加える力によって変化しましたね。 ですが、その最大値である最大摩擦力は計算で求められるのです。 最大摩擦力 f 0 は、『 静止摩擦係数(せいしまさつけいすう) 』と呼ばれる定数 μ (ミュー)と物体に働く垂直抗力 N の積で表せることが分かっていますよ。 f 0 = μ N 摩擦力の大きさを決める条件 は、「接触面の状態」×「面を押しつける力」でしたね。 「接触面の状態」は、物体と面の材質で決まる静止摩擦係数 μ が表します。 静止摩擦係数 μ は、言ってみれば、面のざらざら具合を表す定数ですよ。 そして、「面を押しつける力の大きさ」=「垂直抗力 N の大きさ」ですよね。 なので、最大摩擦力 f 0 = μ N と表せるわけです。 次は、とうとう動き出した物体に働く『 動摩擦力 』を見ていきます! 動摩擦力と動摩擦係数 加えた外力が最大摩擦力を越えて、物体が動き出しましたよ。 一度動き出すと、動き出す直前より小さい力でも動くので楽ですよね。 ということは、摩擦力は消えてしまったのでしょうか? いいえ、動き出すまでは静止摩擦力が働いていたのですが、動き出した後は『 動摩擦力 』に変わったのです!
■力 [N, kgf] 質量m[kg]と力F[N]と加速度a[m/s 2]は ニュートンの法則 より以下となります。 ここで出てくる力の単位はN(ニュートン)といい、 質量1kgの物を1m/s 2 の加速度で進めることが出来る力を1N と定義します。 そのためNを以下の様に表現する場合もあります。 重力加速度は、地球上で自由落下させた時に生じる加速度の事で、9. 8[m/s 2]となります。 従って重力によって質量1kgの物にかかる下向きの力は9.
初歩の物理の問題では抵抗を無視することが多いですが,現実にはもちろん抵抗力は無視できない大きさで存在します.もしも空気の抵抗がなかったら上から落ちる物はどんどん加速するので,僕たちは雨の日には外を出歩けなくなってしまいます.雨に当たって死んじゃう. 空気や液体の抵抗力はいろいろと複雑なのですが,一番簡単なのは速度に比例した力を受けるものです.自転車なんかでも,速く漕ぐほど受ける風は大きくなり,速度を大きくするのが難しくなります.空気抵抗から受ける力の向きは,もちろん進行方向に逆向きです. 質量 のなにかが落下する運動を考えて,図のように座標軸をとり,運動方程式で記述してみましょう.そして運動方程式を解いて,抵抗を受ける場合の速度と位置の変化がどうなるかを調べてみます. 落ちる物体の質量を ,重力加速度を ,空気抵抗の比例係数を (カッパ)とします.物体に働く力は軸の正方向に重力 ,負方向に空気抵抗 だけですから,運動方程式は となります.加速度を速度の微分形の形で書くと というものになります.これは に関する1階微分方程式です. 積分して の形にしたいので変数を分離します.両辺を で割って ここで右辺を の係数で括ります. 両辺を で割ります. 両辺に を掛けます. これで変数が分離された形になりました.両辺を積分します. 積分公式 より 両辺の指数をとると( "指数をとる"について 参照) ここで を新たに任意定数 とおくと, となり,速度の式が分かりました.任意定数 は初期条件によって決まる値です.この速度の式,斜面を滑べる運動とはちょっと違います.時間 が の肩に付いているところが違います.しかも の肩はマイナスの係数です. 摩擦力とは？静止摩擦力と最大摩擦力と動摩擦力の関係！ | Dr.あゆみの物理教室. のグラフは のようになるので,最終的に時間に関する項はゼロになり,速度は という一定値になることが分かります.この速度を終端速度といいます.雨粒がものすごく速いスピードにならないことが,運動方程式から理解できたことになります.よかったですね(誰に言ってんだろ). 速度の式が分かったので,つぎは位置について求めます.速度 を位置 の微分の形で書くと 関数 の1階微分方程式になります.これを解いて の形にしてやります.変数を分離して この両辺を積分します. という位置の式が求まりました.任意定数 も初期条件から決まります.速度の式でみたように,十分時間が経つと速度は一定になるので,位置の式も時間が経つと等速度運動で表されることになります.
例としてある点の周りを棒に繋がれて回っている質点について二通りの状況を考えよう. 両方とも質量, 運動量は同じだとする. ただ一つの違いは中心からの距離だけである. 一方は, 中心から遠いところを回っており, もう一方は中心に近いところを回っている. 前者は角運動量が大きく, 後者は小さい. 回転の半径が大きいというだけで回転の勢いが強いと言えるだろうか. 質点に直接さわって止めようとすれば, 中心に近いところを回っているものだろうと, 離れたところを回っているものだろうと労力は変わらないだろう. 運動量は同じであり, この場合, 速度さえも同じだからである. 勢いに違いはないように思える. それだけではない. 中心に近いところで回転する方が単位時間に移動する角度は大きい. 回転数が速いということだ. むしろ角運動量の小さい方が勢いがあるようにさえ見えるではないか. 角運動量の解釈を「回転の勢い」という言葉で表現すること自体が間違っているのかもしれない. 力のモーメント も角運動量 も元はと言えば, 力 や運動量 にそれぞれ回転半径 をかけただけのものであるので, 力 と運動量 の間にある関係式 と同様の関係式が成り立っている. つまり角運動量とは力のモーメントによる回転の効果を時間的に積算したものである, と言う以外には正しく表しようのないもので, 日常用語でぴったりくる言葉はないかも知れない. 回転半径の長いところにある物体をある運動量にまで加速するには, 短い半径にあるものを同じ運動量にするよりも, より大きなモーメント あるいはより長い時間が必要だということが表れている量である. もし上の式で力のモーメント が 0 だったとしたら・・・, つまり回転させようとする外力が存在しなければ, であり, は時間的に変化せず一定だということになる. これが「 角運動量保存則 」である. もちろんこれは, 回転半径 が固定されているという仮定をした場合の簡略化した考え方であるから, 質点がもっと自由に動く場合には当てはまらない. 実は質点が半径を変化させながら運動する場合であっても, が 0 ならば角運動量が保存することが言えるのだが, それはもう少し後の方で説明することにしよう. この後しばらくの話では回転半径 は固定しているものとして考えていても差し支えないし, その方が分かりやすいだろう.