流石…かなりドアホなヒロイン… 咲耶の頭の悪さ(勉強的な意味で)は乙女ゲヒロインの中で五本の指に入るくらいだと思う 私はそんな咲耶が好きです! でも咲耶の告白を断る鳴海。 「好きだけど」 それでさっきの例の事情を話す鳴海。 (ただし鳴海はどんな呪いか知らないので自分だけがかかる呪いだと知りません) 咲耶に迷惑はかけたくない、と。 詳しく呪いについてミコトに教えて貰うと、 呪いは鳴海にだけにかかってしまうものだと知ります。 ならいいじゃない付き合おう!
杉本 こんちゃす! 感想はひたすら思ったことを書いていくタイプの杉本( @otomechan_nel )です。 今回の感想記事はどうなの? 杉本 プレイ中はプレイに集中して、終わったあとに思ったことをひたすら書きました(笑) 細かく感想書いてる方は途中途中メモしてるのかな…知りたい。感想読みながら「その場面あったねー!」みたいに想い出すっていう(笑) と、言うわけで今回は 「神なる君と」キャラごとの感想 です! ネタバレ考慮一切なしの、完全既プレイ乙女向きです。 感想は、プレイした順にお送りします。 (八雲兄さん→)鳴海→苓くん→弓鶴→ミコト→八雲兄さん 八雲兄さんの初回プレイはだいぶ前にやったので、2周目の感想として最後に載せてあります。 兄さんが一番長いです(笑) 気になるキャラがいたら、目次から飛んで頂戴ね♪ [aside type="warning"]ネタバレ記事です。既プレイ推奨! [/aside] 1.
まとめ と、いうわけで今回は「神なる君と」人外がいっぱいキャラクター紹介でした! 気になるキャラがいたら、ぜひ、プレイしてみてください。 賑やかなキャラクターたちが織り成す秋の切ない物語「神なる君と」。 次回は、その中でも一番の泣きルートキャラ 「竹清八雲」について熱く語ります。 兄さんはかっこいい。泣ける。 そんな兄さんの魅力をお伝えしていくので、八雲兄さん好きのあなた!ぜひ、語りましょう!! ツイッター で気軽に絡んでください♪ それでは、ここまでお読み頂きありがとうございました。 次回も宜しくお願いします! NEXT【 神なる君とで一番泣ける八雲兄さんがかっこよすぎる件 】 当ページは、アイディアファクトリー株式会社のオトメイトブランド、関連会社デザインファクトリー株式会社の「神なる君と」の画像を利用しております。 該当画像の転載・配布等は禁止しております。 ABOUT ME
クールで冷たい、口の悪い人かと思いきや・・・! 彼の過去を聞いたら、なんとしてでも 弓鶴先輩には笑顔でいてもらわなきゃいけない!! と思ってしまう。 罪を背負いすぎ。先輩のせい・・・だけど、先輩の優しさからだから!! なんだかんだ主人公のことも助けてくれるし、傍に居てくれると心強い。 けど、神なるのキャラ軒並みそうだけど「自分が我慢すればいい」って自己犠牲スキル発動するから。 阻止せねばならん。我慢するなら一緒にさせなさい。 猫耳(妖・仮)担当。 1-4. 竹清 八雲(たけきよ やくも) 神なる君と 年齢・学年 17歳・高校3年生 声優 羽多野渉 誕生日 9月24日 杉本 物申す! 八雲兄さんの魅力は別記事【 神なる君とで一番泣ける八雲兄さんがかっこよすぎる件 】でご紹介します。 が!! ここでも語っておく(笑) 兄さんも鳴海と同じく幼馴染。ずっと傍で主人公を見守ってくれています。 共通ルートでは底抜けの明るさを披露してくれるので(若干引いてしまう人もいるレベルで)「ギャグ要員かな?」と思わせてきますが・・・ 神なる一番の泣きルートキャラ です。 鳴海も泣けるんだけど。 兄さんは、それ以上に泣ける。 まぶたが腫れる。バスタオルほしい。 なので夜中にやるのは注意。 でも昼間にやると号泣して、余韻あるなら一日ぼーっとしてしまうことも間違いなし。クリア後もずっと兄さんのこと考えちゃう。 (スーパーサイ)野人担当。 1-5. 水庭 苓(みずにわ れい) 神なる君と 年齢・学年 15歳・高校1年生 声優 井口祐一 杉本 物申す! 何故だか分からないが、ランドセルを背負っているように見えて。もっと年下だと思ってました(笑) どこまでも前向きな幽霊。かわいい。 彼のルートは幽霊らしい物語になっていて、なんか・・・つらい。つらいんだけど、ハッピーエンドはちゃんとあるのでご安心を。 いい子すぎるけど、時々さらっと怖いこと言ってくる(笑)取立て屋脅すあたりとかすげぇカッコイイです。 ご察しの通り、幽霊担当。 1-6. 天津国星縁尊(あまつくにほしえんのみこと) 神なる君と 年齢・学年 ? 声優 櫻井孝宏 杉本 物申す! ゆる~い神様。攻略制限かかってます。 櫻井さんが好きで買ったので、最初はその制限にがくっとしましたが(笑)フルコンすると、「これでいい」と思えますね。 神様的な大きな視点で主人公にアドバイスしてくれますが、のらりくらり、かわされることもあるのでどこまで本気なのやら。 2.
※ネタバレ有 *榊鳴海(cv. 保志総一郎) いやー!初めて幼馴染設定で萌え滾りました!!何この可愛い2人!!!
2πn = i sinh^(-1)(log(-2 π |n| - 2 π n + 1))のとき n=-|n|ならば n=0より不適であり n=|n|ならば 2π|n| = i sinh^(-1)(log(-4 π |n| + 1))であるから 0 = 2π|n| + i sinh^(-1)(log(-4 π |n| + 1))であり Im(i sinh^(-1)(log(-4 π |n| + 1))) = 0なので n=0より不適. したがって z≠2πn. 【証明】円周率は無理数である. a, bをある正の整数とし π=b/a(既約分数)の有理数と仮定する. b>a, 3. 5>π>3, a>2 である. aπ=b. e^(2iaπ) =cos(2aπ)+i(sin(2aπ)) =1. よって sin(2aπ) =0 =|sin(2aπ)| である. 2aπ>0であり, |sin(2aπ)|=0であるから |(|2aπ|-1+e^(i(|sin(2aπ)|)))/(2aπ)|=1. e^(i|y|)=1より |(|2aπ|-1+e^(i|2aπ|))/(2aπ)|=1. よって |(|2aπ|-1+e^(i(|sin(2aπ)|)))/(2aπ)|=|(|2aπ|-1+e^(i|2aπ|))/(2aπ)|. ところが, 補題より nを0でない整数とし, zをある実数とする. 三次方程式 解と係数の関係 証明. |(|z|-1+e^(i(|sin(z)|)))/z|=|(|z|-1+e^(i|z|))/z|とし |(|2πn|-1+e^(i(|sin(z)|)))/(2πn)|=|(|2πn|-1+e^(i|2πn|))/(2πn)|と すると z≠2πn, これは不合理である. これは円周率が有理数だという仮定から生じたものである. したがって円周率は無理数である.
難問のためお力添え頂ければ幸いです。長文ですが失礼致します。問題文は一応写真にも載せておきます。 定数係数のn階線形微分方程式 z^(n)+a1z^(n-1)+a2z^(n-2)・・・+an-1z'+anz=0 (✝︎)の特性方程式をf(p)=0とおく。また、(✝︎)において、y1=z^(n-1)、y2=z^(n-2)... yn-1=z'、yn=z と変数変換すると、y1、y2・・・、ynに関する連立線形微分方程式が得られるが、その連立線形微分方程式の係数行列をAとおく。 このとき、(✝︎)の特性方程式f(p)=0の解と係数行列Aの固有値との関係について述べなさい。 カテゴリ 学問・教育 数学・算数 共感・応援の気持ちを伝えよう! 回答数 1 閲覧数 57 ありがとう数 0
そもそも一点だけじゃ、直線作れないと思いますがどうなんでしょう?
α_n^- u?? _n^- (z) e^(ik_n^- x)? +∑_(n=N_p^-+1)^∞?? α_n^- u?? _n^- (z) e^(ik_n^- x)? (5) u^tra (x, z)=∑_(n=1)^(N_p^+)?? α_n^+ u?? _n^+ (z) e^(ik_n^+ x)? +∑_(n=N_p^++1)^∞?? α_n^+ u?? _n^+ (z) e^(ik_n^+ x)? (6) ここで、N_p^±は伝搬モードの数を表しており、上付き-は左側に伝搬する波(エネルギー速度が負)であることを表している。 変位、表面力はそれぞれ区分線形、区分一定関数によって補間する空間離散化を行った。境界S_0に対する境界積分方程式の重み関数を対応する未知量の形状関数と同じにすれば、未知量の数と方程式の数が等しくなり、一般的に可解となる。ここで、式(5)、(6)に示すように未知数α_n^±は各モードの変位の係数であるため、散乱振幅に相当し、この値を実験値と比較する。ここで、GL法による数値計算は全て仮想境界の要素数40、Local部の要素長はA0-modeの波長の1/30として計算を行った。また、Global部では|? Im[k? _n]|? 「解」に関するQ＆A - Yahoo!知恵袋. 1を満たす無次元波数k_nに対応する非伝搬モードまで考慮し、|? Im[k? _n]|>1となる非伝搬モードはLocal部で十分に減衰するとした。ここで、Im[]は虚部を表している。図1に示すように、欠陥は半楕円形で減肉を模擬しており、パラメータa、 bによって定義される。 また、実験を含む実現象は有次元で議論する必要があるが、数値計算では無次元化することで力学的類似性から広く評価できるため無次元で議論する。ここで、無次元化における代表速度には横波速度、代表長さには板厚を採用した。 3. Lamb波の散乱係数算出法の検証 3. 1 計算結果 入射モードをS0-mode、欠陥パラメータをa=b=hと固定し、入力周波数を走査させたときの散乱係数(反射率|α_n^-/α_0^+ |・透過率|α_n^+/α_0^+ |)の変化をそれぞれ図3に示す。本記事で用いた欠陥モデルは伝搬方向に対して非対称であるため、モードの族(A-modeやS-mode等の区分け)を超えてモード変換現象が生じているのが確認できる。特に、カットオフ周波数(高次モードが発生し始める周波数)直後でモード変換現象はより複雑な挙動を示し、周波数変化に対し散乱係数は単調な変化をするとは限らない。 また、入射モードをS0-mode、無次元入力周波数1とし、欠陥パラメータを走査させた際の散乱係数(反射率|α_i^-/α_0^+ |・透過率|α_i^+/α_0^+ |)の変化をそれぞれ図4に示す。図4より、欠陥パラメータ変化と散乱係数の変化は単調ではないことが確認できる。つまり、散乱係数と欠陥パラメータは一対一対応の関係になく、ある一つの入力周波数によって得られた特定のモードの散乱係数のみから欠陥形状を推定することは容易ではない。 このように、散乱係数の大きさは入力周波数と欠陥パラメータの両者の影響を受け、かつそれらのパラメータと線形関係にないため、単一の伝搬モードの散乱係数の大きさだけでは欠陥の影響度は判断できない。 3.
2 複素関数とオイラーの公式 さて、同様に や もテイラー展開して複素数に拡張すると、図3-3のようになります。 複素数 について、 を以下のように定義する。 図3-3: 複素関数の定義 すると、 は、 と を組み合わせたものに見えてこないでしょうか。 実際、 を とし、 を のように少し変形すると、図3-4のようになります。 図3-4: 複素関数の変形 以上から は、 と を足し合わせたものになっているため、「 」が成り立つことが分かります。 この定理を「オイラーの 公式 こうしき 」といいます。 一見無関係そうな「 」と「 」「 」が、複素数に拡張したことで繋がりました。 3. 3 オイラーの等式 また、オイラーの公式「 」の に を代入すると、有名な「オイラーの 等式 とうしき 」すなわち「 」が導けます。 この式は「最も美しい定理」などと言われることもあり、ネイピア数「 」、虚数単位「 」、円周率「 」、乗法の単位元「 」、加法の単位元「 」が並ぶ様は絶景ですが、複素数の乗算が回転操作になっていることと、その回転に関わる三角関数 が指数 と複素数に拡張したときに繋がることが魅力の根底にあると思います。 今回は、2乗すると負になる数を説明しました。 次回は、基本編の最終回、ゴムのように伸び縮みする軟らかい立体を扱います! 目次 ホームへ 次へ
1 支配方程式 解析モデルの概念図を図1に示す。一般的なLamb波の支配方程式、境界条件は以下のように表せる。 -ρ (∂^2 u)/(∂t^2)+(λ+μ)((∂^2 u)/(∂x^2)+(∂^2 w)/∂x∂z)+μ((∂^2 u)/(∂x^2)+(∂^2 u)/(∂z^2))=0 (1) ρ (∂^2 w)/(∂t^2)+(λ+μ)((∂^2 u)/∂x∂z+(∂^2 w)/? ∂z? ^2)+μ((∂^2 w)/(∂x^2)+(∂^2 w)/(∂z^2))=0 (2) [μ(∂u/∂z+∂w/∂x)] |_(z=±d)=0 (3) [λ(∂u/∂x+∂w/∂z)+2μ ∂w/∂z] |_(z=±d)=0 (4) ここで、u、wはそれぞれx方向、z方向の変位、ρは密度、λ、 μはラメ定数を示す。式(1)、(2)はガイド波に限らない2次元の等方弾性体の運動方程式であり、Navierの式と呼ばれる[1]。u、wを進行波(exp? 三次方程式 解と係数の関係 問題. {i(kx-ωt)})と仮定し、式(3)、(4)の境界条件を満たすLamb波として伝搬し得る角周波数ω、波数kの分散関係が得られる。この関係式は分散方程式と呼ばれ、得られる分散曲線は図2のようになる(詳しくは[6]参照)。図2に示すようにLamb波にはどのような入力周波数においても2つ以上の伝搬モードが存在する。 2. 2 計算モデル 欠陥部に入射されたLamb波の散乱問題は、図1に示すように境界S_-から入射波u^inが領域D(Local部)中に伝搬し、その後、領域D内で散乱し、S_-から反射波u^ref 、S_+から透過波u^traが領域D外に伝搬していく問題と考えられる。そのため、S_±における変位は次のように表される。 u=u^in+u^ref on S_- u=u^tra on S_+ 入射されるLamb波はある単一の伝搬モードであると仮定し、u^inは次のように表す。 u^in (x, z)=α_0^+ u?? _0^+ (z) e^(ik_0^+ x) ここで、α_0^+は入射波の振幅、u?? _0^+はz方向の変位分布、k_0^+はx方向の波数である。ここで、上付き+は右側に伝搬する波(エネルギー速度が正)であること、下付き0は入射Lamb波のモードに対応することを示す。一方、u^ref 、u^traはLamb波として発生し得るモードの重ね合わせとして次のように表現される。 u^ref (x, z)=∑_(n=1)^(N_p^-)??
2 複素共役と絶対値 さて、他に複素数でよく行われる演算として、「 複素共役 ふくそきょうやく 」と「 絶対値 ぜったいち 」があります。 「複素共役」とは、複素数「 」に対し、 の符号をマイナスにして「 」とすることです。 複素共役は複素平面において上下を反転させるため、乗算で考えると逆回転を意味します。 複素共役は多くの場合、複素数を表す変数の上に横線を書いて表します。 例えば、 の複素共役は で、 の複素共役は です。 「絶対値」とは実数にも定義されていましたが (符号を正にする演算) 、複素数では矢印の長さを得る演算で、複素数「 」に対し、その絶対値は「 」と定義されます。 が のときには、複素数の絶対値は実数の絶対値と一致します。 例えば、 の絶対値は です。 またこの絶対値は、複素共役を使って「 」が成り立ちます。 「 」となるためです。 複素数の式が複雑な形になると「 」の と に分離することが大変になるため、 の代わりに、 が出てこない「 」で絶対値を求めることがよく行われます。 3 複素関数 ここからは、 や などの関数を複素数に拡張していきます。 とはいえ「 」のようなものを考えたとしても、角度が「 」とはどういうことかよく解らないと思いますが、複素数に拡張することで関数の意外な性質が見つかるかもしれないため、ひとまずは深く考えずに拡張してみましょう。 3.