トピ内ID: 0039946690 あるる 2009年3月31日 00:54 とにかく坂はだめ。 どんなに物件がよくてもだめ。 すでに住んでる人はきっとしょうがないから。 いつまで住むかどうか知らないけど車だけでの移動ではないでしょ。 子どもの有無は知りませんが、車は大人だけの事情。 自転車でも徒歩でもいやでしょ、坂は。年取ったら? 景観としては前がすっきりしても、後ろからはばっちしでしょ。 水の問題。 土の問題。 いえなんでそう言うかというとうちのおばあちゃん家がそうでした。 うちの近くに坂を開発して土地を売っては家が建ちつつあります。 が、前から住んでる私たちは知っています。 その坂が何度もどしゃ崩れしてるの。 不動産屋さんはそういうマイナスの情報入れませんし、買う人は近所から聞き込みしませんもの。 去年の大雨の時、滝のような土色の濁流、すごかったです。 工事人さんが土嚢積んでました。 不動産屋さんも考えて造成し滅多なことないだろうけど、すでに買った人は不安でしょうね。 トピ主さんはどんなメリットがあると思いますか? 奴が戻ってきた！！最年長足場職人の5年ぶりの現場ヒストリー！！#104 – 職人魂. メリットがデメリットより多く、その比重がとても大きかったら買いですが。 家は平な場所に。 これ昔からのオキテ。 トピ内ID: 8786313288 💰 あれば八朔 2009年3月31日 01:15 トピ主様、お子さんいらっしゃいますか? これからの予定は?
!足場を組むなどのスペースは問題なくありそうです。 トピ内ID: 5157432505 ここっと 2009年4月1日 11:17 臨月でぜいぜい。 わかりますよ。 二人子どもがいるので。 産んだら楽になるかも。 知らないからそう思ってしまうんですよ。 臨月の時は。 子どもが出たらきっと楽になると。 身一つから身二つ。 よけいしんどくなります。 子どもと一緒の時のこと想像できないですか? 子どもが育っていく過程でどんなことになるかちょっと想像しましょう。 そして自分は車でいいけど、子どもは? 自転車は? 電動アシスト自転車(うちに二台ありますが坂も限界が、あくまで自力です。自力の半分でいけるという意味)でも多分、無理です。 でもどうしても、と思うのなら買えばいいですね。 リフォームは坂だから高くなるとか知りませんが、平な場所より足場が多くなったらその分お金にはねかえるって当然なのでは? 私なら坂はごめんこうむります。 ぜいぜいするようなマネをしてまでの家はさけます。 みなさん、口を揃えて「ちょっときついかも」と言われているのに、買う気満々ですね。 トピ内ID: 7402507657 ハマ市民 2009年4月2日 09:29 横浜市民です。 育った家も坂の途中ですし、結婚して現在住んでいるところも坂の途中です。 こちらには、家が坂の途中または坂の上なんていう人はたくさんいます。 しかも、駅から徒歩圏内なんでしょう?便利なほうですよ。 駅からバスに10分以上乗って、降りてからきつい坂を上がっている人だっているんですから。 ちなみに、娘の幼稚園も少々きつい坂の途中にあります。下の子を抱っこしたり妊娠しているお母さんたちももちろん坂を上って送り迎えしています。 妊娠中はおなかが張ったらどうしようって心配していましたが、産んでしまえばラクなものです。 坂の物件に住もうとしているトピ主さんに呆れている人もいるようですが、私からすれば「はぁ?」という感じです。 こちらでは、坂の上にあるマンションが今でもしっかり売れていますよ。 トピ内ID: 8373192135 あなたも書いてみませんか? 他人への誹謗中傷は禁止しているので安心 不愉快・いかがわしい表現掲載されません 匿名で楽しめるので、特定されません [詳しいルールを確認する] アクセス数ランキング その他も見る その他も見る
いい奴だからお前には大事なことを教えてやる。その前に、お前の下の名前は?」 「圭太です」 「圭太な。いいか圭太、朝は戦いだ! 一刻を争う!」 「戦い? 資材積みが? 」 「違う。もっと大事なことだ」 「なんですか?」 「朝飯だ」 「え、」 「朝飯はだいたい会社で食うか、現場に向かう最中で食うのが当たり前だ。朝早いからな。食べてくる奴はまずいない。そこで重要なのがレンジとお湯だ」 「なんとなく、分かりました」 「すげぇ~な、お前。やっぱ頭いいな」 「そうですか?」 「早出のピークは6時40分ころ。通常は7時半前くらいだ。レンジはともかく、お湯はなくなる。ラーメンを食べるなら早く行くんだ。早いもん勝だ! お湯が沸くのを待ってたら出発、なんてことはよくあるからな。朝飯は大事だ。仕事にならないからな。資材を積むより大事だ」 「朝からラーメン、いけますか?」 「問題ない」 「さすがです」 「まぁな。それともう一つ。最大の戦いがある」 「なんでしょう?」 「トイレだ」 「なるほど。直ちゃんの声のトーンからも重要性が伝わります」 「来てすぐこもる奴もいる。朝飯後にこもる奴もいる。それはしかたねえ。朝だし。問題はトイレの数が少ないってことだ」 「それは確かに大変ですね」 「だろ。いいか、ギリギリまで我慢するな。トイレに行って空いてなくても、我慢できる程度に余裕は持て。あと念のため、パンツの予備はあるといいぞ」 「……わかりました」 「よし。じゃあ俺はうんこ行ってくるわ。お前も行くか?」 「大丈夫です」 「なら、ここで待っててくれ。そのうち慎吾さんがくるから」 「あ! 裕也、お前もうんこだろ!」 「げ、直ちゃん。俺が先っす」 「待て、俺が先だ。先輩を優先しろ、うんこ野郎」 「無理ですって。てか、直ちゃんに言われたくないです。直ちゃんは余裕があるんでしょ」 「あるか!
慣性の法則は 慣性系 という重要な概念を定義しているのだが, 慣性系, 非慣性系, 慣性力については 慣性力 の項目で詳しく解説するので, 初学者はまず 力がつり合っている物体は等速直線運動を続ける ということだけは頭に入れつつ次のステップへ進んで貰えばよい. 運動の第2法則 は物体の運動と力とを結びつけてくれる法則であり, 運動量の変化率は物体に加えられた力に比例する ということを主張している. 運動の第2法則を数式を使って表現しよう. 質量 \( m \), 速度 \( \displaystyle{\boldsymbol{v} = \frac{d\boldsymbol{r}}{dt}} \) の物体の運動量 \( \displaystyle{\boldsymbol{p} = m \boldsymbol{v}} \) の変化率 \( \displaystyle{\frac{d\boldsymbol{p}}{dt}} \) は力 \( \boldsymbol{F} \) に比例する. 比例係数を \( k \) とすると, \[ \frac{d \boldsymbol{p}}{dt} = k \boldsymbol{F} \] という関係式が成立すると言い換えることができる. そして, 比例係数 \( k \) の大きさが \( k=1 \) となるような力の単位を \( \mathrm{N} \) (ニュートン)という. 今後, 力 \( \boldsymbol{F} \) の単位として \( \mathrm{N} \) を使うと約束すれば, 運動の第2法則は \[ \frac{d \boldsymbol{p}}{dt} = m\frac{d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{F} \] と表現される. この運動の第2法則と運動の第1法則を合わせることで 運動方程式 という物理学の最重要関係式を考えることができる. 質量 \( m \) の物体に働いている合力が \( \boldsymbol{F} \) で加速度が \( \displaystyle{ \boldsymbol{a} = \frac{d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2}} \) のとき, 次の方程式 – 運動方程式 -が成立する. \[ m \boldsymbol{a} = \boldsymbol{F} \qquad \left( \ m\frac{d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{F} \ \right) \] 運動方程式は力学に限らず物理学の中心的役割をになう非常に重要な方程式であるが, 注意しておかなくてはならない点がある.
1 質点に関する運動の法則 2 継承と発展 2. 1 解析力学 3 現代物理学での位置付け 4 出典 5 注釈 6 参考文献 7 関連項目 概要 [ 編集] 静止物体に働く 力 の釣り合い を扱う 静力学 は、 ギリシア時代 からの長い年月の積み重ねにより、すでにかなりの知識が蓄積されていた [1] 。ニュートン力学の偉大さは、物体の 運動 について調べる 動力学 を確立したところにある [1] 。 ニュートン力学は 古典物理学 の不可欠の一角を成している。 「絶対時間」と「絶対空間」 を前提とした上で、3 つの 運動の法則 ( 運動の第1法則 、 第2法則 、 第3法則 )と、 万有引力 の法則を代表とする二体間の 遠隔作用 として働く 力 を基礎とした体系である。広範の力学現象を演繹的かつ統一的に説明し得る体系となっている。 Principia1846-513、 落体運動と周回運動の統一的な見方が示されている.
まず, 運動方程式の左辺と右辺とでは物理的に明確な違いがある ことに注意してほしい. 確かに数学的な量の関係としてはイコールであるが, 運動方程式は質量 \( m \) の物体に合力 \( \boldsymbol{F} \) が働いた結果, 加速度 \( \boldsymbol{a} \) が生じるという 因果関係 を表している [4]. さらに, "慣性の法則は運動方程式の特別な場合( \( \boldsymbol{F}=\boldsymbol{0} \))であって基本法則でない"と 考えてはならない. そうではなく, \( \boldsymbol{F}=\boldsymbol{0} \) ならば, \( \displaystyle{ m \frac{ d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{0}} \) が成り立つ座標系- 慣性系 -が在り, 慣性系での運動方程式が \[ m\frac{d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{F} \] となることを主張しているのだ. これは, 慣性力 を学ぶことでより深く理解できる. それまでは, 特別に断りがない限り慣性系での物理法則を議論する. 運動の第3法則 は 作用反作用の法則 とも呼ばれ, 力の性質を表す法則である. 運動方程式が一つの物体に働く複数の力 を考えていたのに対し, 作用反作用の法則は二つの物体と一対の力 についての法則であり, 作用と反作用は大きさが等しく互いに逆向きである ということなのだが, この意味を以下で学ぼう. 下図のように物体1を動かすために物体2(例えば人の手)を押し付けて力を与える. このとき, 物体2が物体1に力 \( \boldsymbol{F}_{12} \) を与えているならば物体2も物体1に力 \( \boldsymbol{F}_{21} \) を与えていて, しかもその二つの力の大きさ \( F_{12} \) と \( F_{21} \) は等しく, 向きは互いに反対方向である. つまり, \[ \boldsymbol{F}_{12} =- \boldsymbol{F}_{21} \] という関係を満たすことが作用反作用の法則の主張するところである [5]. 力 \( \boldsymbol{F}_{12} \) を作用と呼ぶならば, 力 \( \boldsymbol{F}_{21} \) を反作用と呼んで, 「作用と反作用は大きさが等しく逆向きに働く」と言ってもよい.
もちろん, 力 \( \boldsymbol{F}_{21} \) を作用と呼んで, 力 \( \boldsymbol{F}_{12} \) を反作用と呼んでも構わない. 作用とか反作用とかは対になって表れる力に対して人間が勝手に呼び方を決めているだけであり、 作用 や 反作用 という新しい力が生じているわけではない. 作用反作用の法則で大事なことは, 作用と反作用の力の対は同時に存在する こと, 作用と反作用は別々の物体に働いている こと, 向きは真逆で大きさが等しい こと である. 作用が生じてその結果として反作用が生じる, という時間差があるわけではないので注意してほしい [6] ! 作用反作用の法則の誤用として, 「作用と反作用は力の大きさが等しいのだから物体1は動かない(等速直線運動から変化しない)」という間違いがある. しかし, 物体1が 動く かどうかは物体1に対しての運動方程式で議論することであって, 作用反作用の法則とは一切関係がない ので注意してほしい. 作用反作用の法則はあくまで, 力が一対の組(作用・反作用)で存在することを主張しているだけである. 運動量: 質量 \( m \), 速度 \( \displaystyle{ \boldsymbol{v} = \frac{d\boldsymbol{r}}{dt}} \), の物体が持つ運動量 \( \boldsymbol{p} \) を次式で定義する. \[ \boldsymbol{p} = m \boldsymbol{v} = m \frac{d\boldsymbol{r}}{dt} \] 物体に働く合力 \( \boldsymbol{F} \) が \( \boldsymbol{0} \) の時, 物体の運動量 \( \boldsymbol{p} \) の変化率 \( \displaystyle{ \frac{d\boldsymbol{p}}{dt}=m\frac{d\boldsymbol{v}}{dt}=m\frac{d^2\boldsymbol{r}}{dt^2}} \) は \( \boldsymbol{0} \) である. \[ \frac{d\boldsymbol{p}}{dt} = m \frac{ d^2 \boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{0} \] また, 上式が成り立つような 慣性系 の存在を定義している.
したがって, 一つ物体に複数の力 \( \boldsymbol{f}_1, \boldsymbol{f}_2, \cdots, \boldsymbol{f}_n \) が作用している場合, その 合力 \( \boldsymbol{F} \) を \[ \begin{aligned} \boldsymbol{F} &= \boldsymbol{f}_1 + \boldsymbol{f}_2 + \cdots + \boldsymbol{f}_n \\ & =\sum_{i=1}^{n}\boldsymbol{f}_i \end{aligned} \] で表して, 合力 \( \boldsymbol{F} \) のみが作用していると解釈してよいのである. 力(Force) とは物体を動かす能力を持ったベクトル量であり, \( \boldsymbol{F} \) や \( \boldsymbol{f} \) などと表す. 複数の力 \( \boldsymbol{f}_1, \boldsymbol{f}_2, \cdots, \boldsymbol{f}_n \) が一つの物体に働いている時, 合力 \( \boldsymbol{F} \) を &= \sum_{i=1}^{n}\boldsymbol{f}_i で表し, 合力だけが働いているとみなしてよい. 運動の第1法則 は 慣性の法則 ともいわれ, 力を受けていないか力を受けていてもその合力がゼロの場合, 物体は等速直線運動を続ける ということを主張している. なお, 等速直線運動には静止も含まれていることを忘れないでほしい. 慣性の法則を数式を使って表現しよう. 質量 \( m \) の物体が速度 \( \displaystyle{\boldsymbol{v} = \frac{d\boldsymbol{r}}{dt}} \) で移動している時, 物体の 運動量 \( \boldsymbol{p} \) を, \[ \boldsymbol{p} = m \boldsymbol{v} \] と定義する. 慣性の法則とは 物体に働く合力 \( \boldsymbol{F} \) がつり合っていれば( \( \boldsymbol{F}=\boldsymbol{0} \) であれば), 運動量 \( \boldsymbol{p} \) が変化しない と言い換えることができ, \frac{d \boldsymbol{p}}{dt} &= \boldsymbol{0} \\ \iff \quad m \frac{d\boldsymbol{v}}{dt} &= m \frac{d^2\boldsymbol{r}}{dt^2} = \boldsymbol{0} という関係式が成立することを表している.