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!」 と言ってきました。 まぁそれしか方法もなさそうだし・・・ 仕方ないか・・・ 志郎は諦めて山本が通っているお店に入りお店の人から情報を聞き出そうとします。 最初はお客として入店して女の子かあ情報を聞こうとしますが、 今までワイワイしていた雰囲気から 山本 というワードが出た瞬間に、女の子たちはその場からスッといなくなり・・・ 代わりに出てきたのは怖そうなお兄さんでした。 「なんだお前、山本のこと探り入れているらしいけど、あいつとはどんな関係だ?」 かなり威圧的な態度に焦る志郎はとっさに 「高校の同級生です」 と嘘をついてしまいます。 「何が目的で調べてるんだ! ?」 ギロっと睨まれこのままじゃまずいと思った志郎はなんとか話をそらそうと辺りを見回します。その中で目に入ってきたのは怖いお兄さんがしている腕時計でした。 「あっあれ?もしかしてこれ有名な時計ですよね?本物初めて見ました!」 と話題を強引にすり替えようとします。 「ん・・・よく知ってるな!コレにすぐ気がつくなんて大したやつだ」 「どうやらお前は悪いやつじゃなさそうだな」 と時計話で一気に距離が近づき志郎の謎の疑いは晴れる事に! 「山本の居場所だっけか?あいつが今転がり込んでいる女の住所だ!」 「最近はここにも顔出してないようだからあったらよろしく言って言おいてくれ」 と最後はわりとすんなり情報を聞き出せた志郎 リーマン時代の営業トークがここで役に立ったと安堵した志郎でしたが、この後 別の問題でさらにピンチ に陥る事になります。 無王〜職無し 無料試し読みはこちら 漫画「無王〜職無し」の試し読みは、 まんが王国 公式サイトで完全無料で試し読みができます サイト内で「 無王 」で検索すると出てきます。 試し読み手順を こちらの記事 で画像付きで説明しているので参考にしてください。 無料で読めるコミックが他にも多数アリ! セクシー田中さんネタバレ全話【最終回や結末まで更新中】田中さんの幸せは？ ｜ コレ推し！マンガ恋心. キャンペーンも随時開催中です。★
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6}sin30°≒100×10^6\end{eqnarray}$ 答え (4) 2017年(平成29年)問17 特別高圧三相3線式専用1回線で、6000kW(遅れ力率90%)の負荷Aと 3000kW(遅れ力率95%)の負荷Bに受電している需要家がある。 次の(a)及び(b)の問に答えよ。 (a) 需要家全体の合成力率を 100% にするために必要な力率改善用コンデンサの総容量の値[kvar]として、最も近いものを次の(1)~(5)のうちから一つ選べ。 (1) 1430 (2) 2900 (3) 3550 (4) 3900 (5) 4360 (b) 力率改善用コンデンサの投入・開放による電圧変動を一定値に抑えるために力率改善用コンデンサを分割して設置・運用する。下図のように分割設置する力率改善用コンデンサのうちの1台(C1)は容量が 1000kvar である。C1を投入したとき、投入前後の需要家端Dの電圧変動率が 0. 8% であった。需要家端Dから電源側を見たパーセントインピーダンスの値[%](10MV・Aベース)として、最も近いものを次の(1)~(5)のうちから一つ選べ。 ただし、線路インピーダンス X はリアクタンスのみとする。また、需要家構内の線路インピーダンスは無視する。 (1) 1. 25 (2) 8. 00 (3) 10. 0 (4) 12. 5 (5) 15. 0 2017年(平成29年)問17 過去問解説 (a) 負荷A、負荷Bの電力ベクトル図を示します。 負荷A,Bの力率改善に必要なコンデンサ容量 Q 1 ,Q 2 [var]は、 $\begin{eqnarray}Q_1&=&P_1tanθ=P_1\displaystyle \frac{ \sqrt{ 1-cos^2 θ}}{ cosθ}\\\\&=&6000×10^3×\displaystyle \frac{ \sqrt{ 1-0. 9^2}}{0. ケーブルの静電容量計算. 9}\\\\&=&2906×10^3[var]\end{eqnarray}$ $\begin{eqnarray}Q_2&=&P_2tanθ=P_2\displaystyle \frac{ \sqrt{ 1-cos^2 θ}}{ cosθ}\\\\&=&3000×10^3×\displaystyle \frac{ \sqrt{ 1-0. 95^2}}{0.
3\)として\(C\)の値は\(0. 506\sim0. 193[\mu{F}/km]\)と計算される.大抵のケーブル(単心)の静電容量はこの範囲内に収まる.三心ケーブルの場合は三相それぞれがより合わさり,その相間静電容量が大きいため上記の計算をそのまま適用することはできないが,それらの静電容量の大きさも似たような値に落ち着く. これでケーブルの静電容量について計算をし,その大体の大きさも把握できた.次の記事においてはケーブルのインダクタの計算を行う.
前回の記事 において送電線が(ケーブルか架空送電線かに関わらず)インダクタとキャパシタンスの組み合わせにより等価回路を構成できることを示した.本記事と次の記事ではそのうちケーブルに的を絞り,単位長さ当たりのケーブルが持つ寄生インダクタンスとキャパシタンスの値について具体的に計算してみることにしよう.今回は静電容量の計算について解説する.この記事の最後には,ケーブルの静電容量が\(0. 2\sim{0. 5}[\mu{F}/km]\)程度になることが示されるだろう. これからの計算には, 次の記事(インダクタンスの計算) も含め電磁気学の法則を用いるため,まずケーブル内の電界と磁界の様子を簡単におさらいしておくと話を進めやすい.次の図1は交流を流しているケーブルの断面における電界と磁界の様子を示している. 図1. ケーブルにおける電磁界 まず,導体Aが長さ当たりに持つ電荷の量に比例して電界が放射状に発生する.電荷量と電界の強さとの間の関係が分かれば単位長さ当たりのキャパシタンスを計算できる.つまり,今回の計算では電界の強さを求めることがポイントになる. また,導体Aが流す電流の大きさに比例して導線を取り囲むような同心円状の磁界が発生する.電流量と磁界の強さとの間の関係が分かれば単位長さ当たりのインダクタンスを計算できる.これは,次回の記事において説明する. それでは早速ケーブルのキャパシタンス(以下静電容量と言い換える)を計算していくことにしよう.単位長さのケーブルに寄生する静電容量を求めるため,図2に示すように単位長さ当たり\(q[C]\)の電荷をケーブルに与えてみる. 図2. 単位長さ当たりに電荷\(q[C]\)を与えたケーブル ケーブルに電荷を与えると,図2の右側に示すように,電界が放射状に発生する.この電界の強さは中心からの距離\(r\)の関数になっている.なぜならケーブルが軸に対して回転対称であるから,距離\(r\)が定まればそこでの電界の強さ\(E\left({r}\right)\)も一意的に定まるのである. そしてこの電界の強さ\(E\left({r}\right)\)の関数形が分かれば,簡単にケーブルの静電容量も計算できる.なぜなら,電界の強さ\(E\left({r}\right)\)を\(r\)に対して\([a. b]\)の区間で積分すれば,それは導体Aと導体Bの間の電位差\(V_{AB}\)と言えるからである.