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俺は20歳の大学生で実家暮らしです。 俺には年の離れた姉がいるのですが、姉は去年離婚して子供を連れて実家に戻って来ました。 姉の子である姪は今年小学6年生。 肉付きが良くムチムチしてます。 去年から一緒に暮らしてるので姪とは仲が良く、よく俺に甘えてきます。 今年の夏になってすぐ位の事でした。 その日、俺と姪は追い掛けっこをして家中を走り回っては姪を追い掛けて遊んでました。 2階の俺の部屋に姪が逃げ込もうとしたとこを捕まえて、そのまま俺の部屋に入って床の上で抱き合って上になったり下になったり転げ回ったりしてふざけあってました。 姪が家に住むようになってからはよくこんな事して遊んでましたが、この日は違ったんです。 いつの間にか姪が下になり両足を広げて俺の腰の辺りを挟みこんでいました。 つまり正常位の体勢になってたんですね。 姪はワンピースだったので、ワンピースの裾が捲り上がり純白のパンツが露出していて、姪はパンツを露出させたまま俺の腰の辺りを挟みこんでいます。 俺はその時は短パンだったので俺の股間と姪の柔らかい局部が重なり、少し動くと気持ち良い刺激が俺の股間を襲って来たので俺の股間はムクムクと反応し始めました。 気持ち良い刺激に俺は興奮し完全に勃起! 俺は勃起した股間を姪の局部に押し付け擦り上げるとなんと姪もその動きに同調して局部を小刻みに動かし腰を下から突き上げてきました。 短パン越しの勃起した部分が明らかに姪の局部に直撃して腰を上からと下からとお互い腰を擦り付けあっています。 俺は短パンをヒザまで下げてトランクスのまま再び姪の局部へ! より高い密着感を求めたんですね。 擦り付けあってると俺の勃起したチンポの先からカウパーがいっぱい出ているのが自分でもわかるくらいいっぱい出ていました。 やがて姪の呼吸が荒く激しくなり俺にしがみ付くように抱き付いてきて局部を下から強く激しく突き上げを繰り返すようになり身体を震わせて姪は叫び声を上げたのです。 『あぁーっ! いやぁー! ダメ!お兄ちゃんダメ! 'japanese 姪っ子' Search - XVIDEOS.COM. 変になるぅぅぅぅ! あぁーっ! 』 姪は俺の事をいつもお兄ちゃんと呼んでましたから。おそらく姪はイッてしまったんだと思います。 姪の身体の震えは治まりましたが姪の身体はゴムのように軟体動物のように柔らかで股関節が外れるんではないかと思うほど両足が広げられて時折痙攣してました。 呼吸も治まってくると 『お兄ちゃん・・・ もうやめようよ・・・ 』 と俺の耳元で囁くように言ってきました。 俺は頷く事しか出来ず、姪の身体から離れると姪は気だるそうに身体を起こして擦り付けあってた自分の局部を見ながらパンツのズレを直してワンピースのズレも直すとジロッと睨むように俺を見ながら部屋を出ていきました。 パンツのズレを直していた時に俺は姪の局部がお漏らししたみたいに濡れていたのをハッキリと見てしまいました。 姪は淫乱になる!と俺はこの時に思いました。 この日は食事時でも姪は目を合わせてくれず、なんか嫌われたと思って結構落ち込みましたね。 でも翌日… 午後の昼下がり、急に外が暗くなり雨が降りはじめました。 雷もなり結構激しい雨です。 しばらくすると突然俺の部屋のドアが荒々しく乱暴に開きました。 姪がびしょ濡れで学校帰りの制服のまま立っていたのです。 俺 『ビックリした~、今帰ったのか?
もっと動いて~! 』 そう喘ぐと姪は下から自ら腰を動かして腰を突き上げてきました。 姪が気持ち良くなった証拠です。 姪 『あおぉぉぉぉっ! はあっ! あっあっ! はぁはぁ・・・ き、気持ちいい! 気持ちいいよ~! 』 俺 『気持ちいいんだね、お兄ちゃんも気持ちいいよ! 一緒にいっぱい気持ちよくなろう 』 姪 『うん! いっぱい気持ちよくしてぇ! あん!いい!すごくいい! 』 激しく腰を動かすと同調して俺の腰の動きに合わせて姪も腰を下から動かして激しく突き上げてきます! いっぱい俺のカウパーが姪の膣に子宮に流れ込んでいる事でしょう! 俺はたまらず早くも射精したくなりました。 するとただでさえ狭くきつい姪の膣が急に締め付けてきて姪は激しい腰の突き上げを俺以上にしてきたのです! 俺はもうたまりません! 俺 『ああっ! イキそう! 出るよ! 』 姪 『はあっ! 出すの? 精子出すの? 出していいよ! あーっ!気持ちいいーっ! 』 俺 『出る! 出ちゃう! 』 俺は射精に向けて激しく腰を動かして姪のオマンコからチンポを抜こうとしましたが姪がしがみ付いて膣を締め上げているからチンポが抜けません! 「うそ！？抜けない…！？」奇跡的なハプニングで実の子とドッキング！日常に溢れている近親相姦チャンスｗ | エロ動画・アダルト動画見放題のエロリスト エロいエロすぎ！. 俺 『あっ!あーっ! 』 ビュッ!ビューツ! 姪 『あっ!あっ!ああーっ! あうっ! 』 俺が射精したのと同時に姪もイッたようです。 お互い抱き締め合って呼吸を整えていると姪は俺の顔を見て 姪 『精子・・・ 中に出しちゃったね・・・ でもすごく気持ちよかったよ 』 俺 『ごめん・・・ でも後悔はしてないよ 』 姪 『赤ちゃんできたらちゃんと責任取ってよね! 責任取れるならずっと中でもいいよ! 』 俺は頷くしかありませんでした。 幸い妊娠はしなかったのですが、あれから毎日求められてます。 朝から姪が俺を起こしに来て軽く朝からのセックス。姪の膣に俺の精子を入れたまま姪は学校に行きます。俺は大学とバイトがあるので帰ったらまた姪とセックス、夜もセックス。 身体がもたないぐらいですが姪とセックスしてる時が一番幸せです。 ---END---
\notag \] であり, 座標軸の原点をつりあいの点に一致させるために \( – \frac{mg}{k} \) だけずらせば \[\frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k x^{2} = \mathrm{const. } \notag \] となり, 式\eqref{EconVS1}と式\eqref{EconVS2}は同じことを意味していることがわかる. 最終更新日 2016年07月19日
単振動の 位置, 速度 に興味が有り, 時間情報は特に意識しなくてもよい場合, わざわざ単振動の位置を時間の関数として知っておく必要はなく, エネルギー保存則を適用しようというのが自然な発想である. まずは一般的な単振動のエネルギー保存則を示すことにする. 続いて, 重力場中でのばねの単振動を具体例としたエネルギー保存則について説明をおこなう. ばねの弾性力のような復元力以外の力 — 例えば重力 — を考慮しなくてはならない場合のエネルギー保存則は二通りの方法で書くことができることを紹介する. 単振動・万有引力|単振動の力学的エネルギー保存を表す式で，mgh をつけない場合があるのはどうしてですか？|物理|定期テスト対策サイト. 一つは単振動の振動中心, すなわち, つりあいの位置を基準としたエネルギー保存則であり, もう一つは復元力が働かない点を基準としたエネルギー保存則である. 上記の議論をおこなったあと, この二通りのエネルギー保存則はただ単に座標軸の取り方の違いによるものであることを手短に議論する. 単振動の運動方程式と一般解 もあわせて確認してもらい, 単振動現象の理解を深めて欲しい. 単振動とエネルギー保存則 単振動のエネルギー保存則の二通りの表現 単振動の運動方程式 \[m\frac{d^{2}x}{dt^{2}} =-K \left( x – x_{0} \right) \label{eomosiE1}\] にしたがうような物体の エネルギー保存則 を考えよう. 単振動している物体の平衡点 \( x_{0} \) からの 変位 \( \left( x – x_{0} \right) \) を変数 \[X = x – x_{0} \notag \] とすれば, 式\eqref{eomosiE1}は \( \displaystyle{ \frac{d^{2}X}{dt^{2}} = \frac{d^{2}x}{dt^{2}}} \) より, \[\begin{align} & m\frac{d^{2}X}{dt^{2}} =-K X \notag \\ \iff \ & m\frac{d^{2}X}{dt^{2}} + K X = 0 \label{eomosiE2} \end{align}\] と変形することができる.
このエネルギー保存則は, つりあいの位置からの変位 で表すことでより関係に表すことができるので紹介しておこう. ここで \( x_{0} \) の意味について確認しておこう. \( x(t)=x_{0} \) を運動方程式に代入すれば, \( \displaystyle{ \frac{d^{2}x_{0}}{dt^{2}} =0} \) が時間によらずに成立することから, 鉛直方向に吊り下げられた物体が静止しているときの位置座標 となっていることがわかる. すなわち, つりあいの位置 の座標が \( x_{0} \) なのである. したがって, 天井から \( l + \frac{mg}{k} \) だけ下降した つりあいの位置 を原点とし, つりあいの位置からの変位 を \( X = x- x_{0} \) とする. 単振動とエネルギー保存則 | 高校物理の備忘録. このとき, 速度 \( v \) が \( v =\frac{dx}{dt} = \frac{dX}{dt} \) であることを考慮すれば, \[\frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k X^{2} = \mathrm{const. } \notag \] が時間的に保存することがわかる. この方程式には \( X^{2} \) だけが登場するので, 下図のように \( X \) 軸を上下反転させても変化はないので, のちの比較のために座標軸を反転させたものを描いた. 自然長の位置を基準としたエネルギー保存則 である.
一緒に解いてみよう これでわかる! 練習の解説授業 ばねの伸びや弾性エネルギーについて求める問題です。与えられた情報を整理して、1つ1つ解いていきましょう。 ばねの伸びx[m]を求める問題です。まず物体にはたらく力や情報を図に書き込んでいきましょう。ばね定数はk[N/m]とし、物体の質量はm[kg]とします。自然長の位置を仮に置き、自然長からの伸びをx[m]としましょう。このとき、物体には下向きに重力mg[N]がはたらきます。また、物体はばねと接しているので、ばねからの弾性力kx[N]が上向きにはたらきます。 では、ばねの伸びx[m]を求めていきます。問題文から、この物体はつりあっているとありますね。 上向きの力kx[N]と、下向きの力mg[N]について、つりあいの式を立てる と、 kx=mg あとは、k=98[N/m]、m=1. 0[kg]、g=9. 2つの物体の衝突で力学的エネルギー保存則は使えるか？ - 力学対策室. 8[m/s 2]を代入すると答えが出てきますね。 (1)の答え 弾性エネルギーを求める問題です。弾性エネルギーはU k と書き、以下の式で求めることができました。 問題文からk=98[N/m]、(1)からばねの伸びx=0. 10[m]が分かっていますね。あとはこれらを式に代入すれば簡単に答えが出てきますね。 (2)の答え
一緒に解いてみよう これでわかる!
今回、斜面と物体との間に摩擦はありませんので、物体にはたらいていた力は 「重力」 です。 移動させようとする力のする仕事(ここではA君とB君がした仕事)が、物体の移動経路に関係なく(真上に引き上げても斜面上を引き上げても関係なく)同じでした。 重力は、こうした状況で物体に元々はたらいていたので、「保存力と言える」ということです。 重力以外に保存力に該当するものとしては、 弾性力 、 静電気力 、 万有引力 などがあります。 逆に、保存力ではないもの(非保存力)の代表格は、摩擦力です。 先程の例で、もし斜面と物体の間に摩擦がある状態だと、A君とB君がした仕事は等しくなりません。 なお、高校物理の範囲では、「保存力=位置エネルギーが考慮されるもの」とイメージしてもらっても良いでしょう。 教科書にも、「重力による位置エネルギー」「弾性力による位置エネルギー」「静電気力による位置エネルギー」などはありますが、「摩擦力による位置エネルギー」はありません。 保存力は力学的エネルギー保存則を成り立たせる大切な要素ですので、今後問題を解いていく際に、物体に何の力がはたらいているかを注意深く読み取るようにしてください。 - 力学的エネルギー
ばねの自然長を基準として, 鉛直上向きを正方向にとした, 自然長からの変位 \( x \) を用いたエネルギー保存則は, 弾性力による位置エネルギーと重力による位置エネルギーを用いて, \[\frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k x^{2} + mgx = \mathrm{const. } \quad, \label{EconVS1}\] ばねの振動中心(つりあいの位置)を基準として, 振動中心からの変位 \( x \) を用いたエネルギー保存則は単振動の位置エネルギーを用いて, \[\frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k x^{2} = \mathrm{const. } \label{EconVS2}\] とあらわされるのであった. 式\eqref{EconVS1}と式\eqref{EconVS2}のどちらでも問題は解くことができるが, これらの関係だけを最後に補足しておこう. 導出過程を理解している人にとっては式\eqref{EconVS1}と式\eqref{EconVS2}の違いは, 座標の平行移動によって生じることは予想できるであろう [1]. 式\eqref{EconVS1}の第二項と第三項を \( x \) について平方完成を行うと, & \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k x^{2} + mgx \\ & = \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k \left( x^{2} + \frac{2mgx}{k} \right) \\ & = \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k \left\{ \left( x + \frac{mg}{k} \right)^{2} – \frac{m^{2}g^{2}}{k^{2}}\right\} \\ & = \frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k \left( x + \frac{mg}{k} \right)^{2} – \frac{m^{2}g^{2}}{2k} ここで, \( m \), \( g \), \( k \) が一定であることを用いれば, \[\frac{1}{2} m v^{2} + \frac{1}{2} k \left( x + \frac{mg}{k} \right)^{2} = \mathrm{const. }