Page top 本文 プッシュインPlus端子台 概要 ここではプッシュインPlus端子台の概要を解説します。 関連情報 プッシュインPlus端子台とは プッシュイン端子台は、電線を挿し込むだけで接続できるプッシュイン方式を採用した端子台です。制御盤の製作において配線工数が削減できると製作工数が大きく削減できます。 プッシュインPlus端子台とは、プッシュイン方式の端子台を、挿しやすく、かつ、抜けにくくしたオムロンが独自に開発したプッシュイン方式の端子台です。 端子台の種類と接続方法 一般的な端子台の種類とその接続方法は下表のとおりです。 端子台の 種類 ねじ端子台 ねじなし端子台 端子ねじの頭部の下面で、直接的にまたは 座金等を介して電線または圧着端子を締め 付けて接続を行う構造の端子台です。 導電金具とバネの間に電線を挿入し、 直接的にまたは当て金を介してバネの 圧力によって接続を行う構造の端子台です。 Y端子・丸端子用 棒端子用 クランプ方式 プッシュイン方式 固定方法 ねじ バネ 端子台 適用圧着 端子* 1 接続の ステップ 3ステップ接続 (1)工具でねじを緩める (2)端子を挿入する (3)工具でねじを締める 3ステップ接続 (1)工具を挿入 (2)端子を挿入 (3)工具を抜く 1ステップ接続*3 (1)端子を挿入 接続時の 工具 要 要 不要 *1. 裸線(単線、より線)も使用可能です。 *2. フェルール端子の詳細につきましては、「*フェルール端子とは?」をご参照ください。 *3.
WAGO CAGECLAMP®スプリング式端子台 圧着不要、スクリューレスでワンタッチ結線が可能なスプリング式端子台・コネクタを豊富にラインナップ。省スペースで振動に強く結線後もゆるみません。配線作業の効率UPと省スペースを同時に実現する製品です。
太い電線も簡単接続! 大電流用端子台PTPOWERの使い方 - YouTube
あなたがこの記事にたどり着いたということは、端子台の作業性にお悩みを抱えている、または作業効率を上げたいなど、もやもやした気持ちをお持ちなのだろうと思います。 そんなあなたに突然ですが質問です。現在使用している端子台は、ネジ止め式(丸端子/Y端子用)端子台ですか、プッシュ(スプリングロック)式端子台ですか。 どちらも使うよという方がいらっしゃるかもしれませんが、もやもやした気持ちを抱えるあなたは少なからずネジ止め式端子台をお使いのことでしょう。特に日本国内でモノづくりに携わる方であれば、丸端子、Y端子は作業性が良くないが「信頼性の面で不安である」「慣れない」「そういった背景を持つお客様の指定で・・・」など、プッシュ式の合理的な仕組みは理解していてもネジ止め式を使わざるを得ない状況が多々あるのではないでしょうか。 日本国内ではネジ止め式端子台の伝統とも言える文化が根付いていますが、そんな独特の市場に革新をもたらす端子台がフエニックス・コンタクト社から登場しました。 その端子台による第4の革命が「TANSHIDAI 4. 0 」であり、端子台接続の作業効率アップの近道なのです。 端子台による第4の産業革命「TANSHIDAI 4. 0」 現在の日本国内においてはプッシュ式の端子台の普及が広がりつつありますが、割合を見ると25%程度となっており、ネジ式端子台のシェアが圧倒的多数であるのが現状です。 合理性の追求で安易にプッシュ型端子台に変えることもできず、従来の丸型端子/Y型端子用端子台では俗人的な改善を試みるぐらいしか作業効率を上げる手段はありません。 「TANSHIDAI 4. 0 」では、丸型端子/Y型端子用端子台の問題点を解決する新発想や独自の機能をプラスした端子台「BTシリーズ」と日本人の手になじむ新開発の圧着工具で徹底的に日本仕様にこだわりました。 TANSHIDAI 4. 0のポイント TANSHIDAI 4. プッシュインPlus端子台 概要 - 技術解説 | オムロン制御機器. 0は日本市場独自のニーズを知り尽くしたフエニックス・コンタクトの新コンセプトです。 ・従来の丸端子/Y端子用端子台の問題点を見直し徹底的に効率化を追求した。 ・プッシュ型端子台も日本仕様にこだわり見直した。 ・端子台だけにとどまらず工具まで開発した。 それでは、なにがどう変わったのか詳細を具体的に見ていきましょう。 「TANSHIDAI 4.
2 電位とエネルギー保存則 上の定義より、質量 \( m \)、電荷 \( q \) の粒子に対する 電場中でのエネルギー保存則 は以下のように書き下すことができます。 \( \displaystyle \frac{1}{2}mv^2+qV=\rm{const. } \) この運動が重力加速度 \( g \) の重力場で行われているときは、位置エネルギーとして \( mg \) を加えるなどして、柔軟に対応できるようにしましょう。 2. 3 平行一様電場と電位差 次に 電位差 ついて詳しく説明します。 ここでは 平行一様電場 \( E \)(仮想的に平行となっている電場)中の荷電粒子 \( q \) について考えるとします。 入試で電位差を扱う場合は、平行一様電場が仮定されていることが多いです。 このとき、電荷 \( q \) にはクーロン力 \( qE \) がかかり、 エネルギーと仕事の関係 より、 \displaystyle \frac{1}{2} m v^{2} – \frac{1}{2} m v_{0}^{2} & = \int_{x_{0}}^{x}(-q E) d x \\ & = – q \left( x-x_{0} \right) \( \displaystyle ⇔ \frac{1}{2}mv^2 + qEx = \frac{1}{2}m{v_0}^2+qEx_0 \) 上の項のうち、\( qEx \) と \( qEx_0 \) がそれぞれ位置エネルギー、すなわち電位であることが分かります。 よって 電位 は、 \( \displaystyle \phi (x)=Ex+\rm{const. } \) と書き下すことができます。 ここで、 「電位差」 を 「二点間の電位の差のこと」 と定義すると、上の式より平行一様電場においては以下の関係が成り立つことが分かります。 このことから、電位 \( E \) の単位として、[N/C]の他に、[V/m]があることもわかります! 2. 4 点電荷の電位 次に 点電荷の電位 について考えていきましょう。点電荷の電位は以下のように表記されます。 \( \displaystyle \phi = k \frac{Q}{r} \) ただし 無限遠を基準 とする。 電場と形が似ていますが、これも暗記必須です! ここからは 電位の導出 を行います。 以下の電位 \( \phi \) の定義を思い出しましょう。 \( \displaystyle \phi(\vec{r})=- \int_{\vec{r_{0}}}^{\vec{r}} \vec{E} \cdot d \vec{r} \) ここでは、 座標の向き・電場が同一直線上にあるとします。 つまりベクトル量で考えなくても良いということです(ベクトルのままやっても成り立ちますが、高校ではそれを扱うことはないため省略)。 このとき、点電荷 \( Q \) のつくる 電位 は、 \( \displaystyle \phi(r) = – \int_{r_{0}}^{r} k \frac{Q}{r^2} d r = k Q \left( \frac{1}{r} – \frac{1}{r_0}\right) \) で、無限遠を基準とすると(\( r_0 ⇒ ∞ \))、 \( \displaystyle \phi(r) = k \frac{Q}{r} \) となることが分かります!
しっかりと図示することで全体像が見えてくることもあるので、手を抜かないで しっかりと図示する癖を付けておきましょう! 1. 5 電気力線(該当記事へのリンクあり) 電場を扱うにあたって 「 電気力線 」 は とても重要 です。電場の最後に電気力線について解説を行います。 電気力線には以下の 性質 があります 。 電気力線の性質 ① 正電荷からわきだし、負電荷に吸収される。 ② 接線の向き⇒電場の向き ③ 垂直な面を単位面積あたりに貫く本数⇒電場の強さ ④ 電荷 \( Q \) から、\( \displaystyle \frac{\left| Q \right|}{ε_0} \) 本出入りする。 *\( ε_0 \)と クーロン則 における比例定数kとの間には、\( \displaystyle k = \frac{1}{4\pi ε_0} \) が成立する。 この中で、④の「電荷 \( Q \) から、\( \displaystyle \frac{\left| Q \right|}{ε_0} \) 本出る。」が ガウスの法則の意味の表れ となっています! ガウスの法則 \( \displaystyle [閉曲面を貫く電気力線の全本数] = \frac{[内部の全電荷]}{ε_0} \) これを詳しく解説した記事があるので、そちらもぜひご覧ください(記事へのリンクは こちら )。 2. 電位について 電場について理解できたところで、電位について解説します。 2.
電磁気学 電位の求め方 点A(a, b, c)に電荷Qがあるとき、無限遠を基準として点X(x, y, z)の電位を求める。 上記の問題について質問です。 ベクトルをr↑のように表すことにします。 まず、 電荷が点U(u, v, w)作る電場を求めました。 E↑ = Q/4πεr^3*r↑ ( r↑ = AU↑(u-a, v-b, w-c)) ここから、点Xの電位Φを電場の積分...
2. 4 等電位線(等電位面) 先ほど、電場は高電位から低電位に向かっていると説明しました。 以下では、 同じ電位を線で結んだ「 等電位線 」 について考えていきます。 上図を考えてみると、 電荷を等電位線に沿って運んでも、位置エネルギーは不変。 ⇓ 電荷を運ぶのに仕事は不要。 等電位線に沿って力が働かない。 (等電位線)⊥(電場) ということが分かります!特に最後の(等電位線)⊥(電場)は頭に入れておくと良いでしょう! 2. 5 例題 電位の知識が身についたかどうか、問題を解くことで確認してみましょう! 問題 【問】\( xy \)平面上、\( (a, \ 0)\) に電荷 \( Q \)、\( (-a, \ 0) \) に電荷 \( -Q \) の点電荷があるとする。以下の点における電位を求めよ。ただし無限を基準とする。 (1) \( (0, \ 0) \) (2) \( (0, \ y) \) 電場のセクションにおいても、同じような問題を扱いましたが、 電場と電位の違いは向きを考慮するか否かという点です。 これに注意して解いていきましょう! それでは解答です! (1) 向きを考慮する必要がないので、計算のみでいきましょう。 \( \displaystyle \phi = \frac{kQ}{a} + \frac{k(-Q)}{a} = 0 \ \color{red}{ \cdots 【答】} \) (2) \( \displaystyle \phi = \frac{kQ}{\sqrt{a^2+y^2}} \frac{k(-Q)}{\sqrt{a^2+y^2}} = 0 \ \color{red}{ \cdots 【答】} \) 3. 確認問題 問題 固定された \( + Q \) の点電荷から距離 \( 2a \) 離れた点で、\( +q \) を帯びた質量 \( m \) の小球を離した。\( +Q \) から \( 3a \) 離れた点を通るときの速さ \( v \)、および十分に時間がたった時の速さ \( V \) を求めよ。 今までの知識を総動員する問題です 。丁寧に答えを導き出しましょう!
高校の物理で学ぶのは、「点電荷のまわりの電場と電位」およびその重ね合わせと 平行板間のような「一様な電場と電位」に限られています。 ここでは点電荷のまわりの電場と電位を電気力線と等電位面でグラフに表して、視覚的に理解を深めましょう。 点電荷のまわりの電位\( V \)は、点電荷の電気量\( Q \)を、電荷からの距離を\( r \)とすると次のように表されます。 \[ V = \frac{1}{4 \pi \epsilon _0} \frac{Q}{r} \] ここで、\( \frac{1}{4 \pi \epsilon _0}= k \)は、クーロンの法則の比例定数です。 ここでは係数を略して、\( V = \frac{Q}{r} \)の式と重ね合わせの原理を使って、いろいろな状況の電気力線と等電位面を描いてみます。 1. ひとつの点電荷の場合 まず、原点から点\( (x, y) \)までの距離を求める関数\( r = \sqrt{x^2 + y^2} \)を定義しておきましょう。 GCalc の『計算』タブをクリックして計算ページを開きます。 計算ページの「新規」ボタンを押します。またはページの余白をクリックします。 GCalc> が現れるのでその後ろに、 r[x, y]:= Sqrt[x^2+y^2] と入力して、 (定義の演算子:= に注意してください)「評価」ボタンを押します。 (または Shift + Enter キーを押します) なにも返ってきませんが、原点からの距離を戻す関数が定義できました。 『定義』タブをクリックして、定義の一覧を確認できます。 ひとつの点電荷のまわりの電位をグラフに表します。 平面の陰関数のプロットで、 \( V = \frac{Q}{r} \) の等電位面を描きます。 \( Q = 1 \) としましょう。 まずは一本だけ。 1/r[x, y] == 1 (等号が == であることに注意してください)と入力します。 グラフの範囲は -2 < x <2 、 -2 < y <2 として、実行します。 つぎに、計算ページに移り、 a = {-2. 5, -2, -1. 5, -1, -0. 5, 0, 0. 5, 1, 1. 5, 2, 2. 5} と入力します。このような数式をリストと呼びます。 (これは、 a = Table[k, {k, -2.
同じ符号の2つの点電荷がある場合 点電荷の符号を同じにするだけです。電荷の大きさや位置をいろいる変えてみると面白いと思います。
5, 2. 5, 0. 5] とすることもできます) 先ほど描いた 1/r[x, y] == 1 のグラフを表示させて、 ツールバーの グラフの変更 をクリックします。 グラフ入力ダイアログが開きます。入力欄の 1/r[x, y] == 1 の 1 を、 a に変えます。 「実行」で何本もの等心円(楕円)が描かれます。これが点電荷による等電位面です。 次に、立体グラフで電位の様子を見てみましょう。 立体の陽関数のプロットで 1/r[x, y] )と入力します。 グラフの範囲は -2 < x <2 、は -2 < y <2 、 また、自動のチェックをはずして 0 < z <5 、とします。 「実行」でグラフが描かれます。右上のようになります。 2.